§ 6.6.2. Характеристики магнитных преобразователей
Ток автоэлектронной эмиссии не зависит от давления и потому может считаться фоновым током; ионный и ток вторичной электронной эмиссии зависят от давления: Iи+Iв=apn, где а=10-2... 10-1 А/Па и п=1... 1,4 — постоянные.
Учитывая эту зависимость и пренебрегая фоновым током, получим измерительное уравнение магнитного преобразователя Iр= Кир; здесь К.и=арп-1— чувствительность прибора. Разрядный ток магнитного преобразователя нелинейно зависит от давления. Верхний предел измерения связан с ограничением максимального разрядного тока балластным сопротивлением, защищающим измерительный прибор от возникновения дугового разряда. Для расширения верхнего предела измерения следует уменьшить анодное напряжение и размеры разрядного промежутка. Обычно верхний предел измерения находится в области давлений 10... 100 Па. Нижний предел измерения определяется временем зажигания разряда и значением фонового тока. В современных приборах он составляет 10-11 Па. Для уменьшения фонового тока применяются специальные экраны 3 (рис. 6.11), расположенные в промежутке между катодом 2 и анодом 1, где напряженность электрического поля максимальна. Большая часть фонового тока в этом случае переходит на корпус минуя микроамперметр, которым измеряется разрядный ток.Для обеспечения зажигания разряда при низких давлениях необходимо повышать анодное напряжение и увеличивать размеры разрядного промежутка.
Для облегчения зажигания разряда в сверхвысоком вакууме на экранных пластинах устанавливают острые иголки, увеличивающие автоэлектронную эмиссию. Наиболее надежным способом обеспечения быстрого зажигания разряда является использование нагреваемых элементов, включение которых приводит к резкому повышению давления или термоэмиссии электронов.
При применении сильных магнитных полей (B>0,1 Тл) значение постоянной п в формуле, описывающей чувствительность прибора, стремится к единице. При этом расширяется диапазон работы прибора в области как низких, так и высоких давлений.
© 2008 - 2025 «Тула-Терм»
