9-4.1. Внешний тепло- и массообмен при сушке

Эксперименты проводились при стационарном режиме, когда температура тела была постоянна. В этом случае плотность потока тепла q равна произведению удельной теплоты испарения r на интенсивность испарения j(q = rj). Суммарный коэффициент теплообмена αс определялся по формуле

Коэффициент лучистого теплообмена αл рассчитывался по известным формулам. Специальными опытами определялся коэффициент черноты тел. Коэффициент конвективного теплообмена определялся по формуле α= αс — αд.

Коэффициент массообмена для вязкого режима определялся по формуле

а для молекулярно-вязкостного режима — по формуле

где М — молекулярная масса.

Результаты опытов представлены в табл. 9-7 и на рис. 9-13, 9-14. В условиях естественной конвекции интенсивность испарения Для всех тел увеличивается с понижением давления, достигая максимума, а затем уменьшается (рис. 9-13), Максимальные интенсивности для нафталина jмакс = 0,57 кг/м2•ч имеет место при давлении 0,5 мм рт. ст.; для желатина jмакс = 0,5 кг/м2•ч — при давлении 1 мм рт. ст., а для влажной керамики jмакс =0,46 кг/м2•ч – при давлении 0,5 мм рт. ст.