9-3.5. Зависимость между разностью парциальных давлений и разностью температур

На рис. 9-10, б приведена зависимость между интенсивностью испарения и разностью давлений пара Δр. Из рис. 9-10, б следует, что интенсивность испарения прямо пропорциональна разности давлений насыщенного пара при температурах льда и конденсатора, т. е. Δр действительно является движущей силой массообмена

Коэффициент пропорциональности αр можно назвать коэффициентом массообмена, он зависит от общего давления. С повышением давления коэффициент αр уменьшается (рис. 9-10, б). Эта зависимость была проверена специальными опытами, в которых температурный напор Δt = tc —tм оставался постоянным и равным 50° С (изменялась лишь температура конденсатора). В результате была получена прямая пропорциональность между j и Δр, а именно:

Таким образом, при постоянной разности Δр интенсивность испарения j уменьшается с повышением общего давления. Такая зависимость имела место во всех опытах. Следовательно, коэффициент массообмена зависит от общего давления; с увеличением давления коэффициент ар уменьшается.

В большинстве экспериментальных данных парциальное давление воздуха было мало, примерно около 0,008 мм рт. ст. Для выяснения вопроса о влиянии парциального давления сухого воздуха на интенсивность испарения льда были проведены специальные опыты при общем неизменном давлении 0,7 мм рт. ст. Парциальное давление воздуха изменялось от 5•10-3 до 5•10-2 мм рт. ст. — в 10 раз. В результате было установлено, что интенсивность испарения является линейной функцией рв (с увеличением рв интенсивность испарения уменьшается). Общее уменьшение j с повышением рв от 4•10-3 до 5•10-2 мм рт. ст. составляет около 5,3%. Для практических расчетов этими изменениями можно пренебречь.