10-3.9. Тела с резко выраженной полидисперсной структурой

По другим соображениям движение жидкости в узкой части капилляра сопровождается испарением и конденсацией пара в широкой его части. Согласно этим представлениям единого потока жидкости по капиллярам не существует. Жидкость, перемещаясь по узкой части капилляра, достигает широкой его части. Здесь происходит испарение, сопровождаемое диффузией пара с последующей его конденсацией на поверхности мениска узкой части капилляра и т. д. Как показывают многочисленные опыты по сушке влажных материалов, пар, образующийся при испарении жидкости, диффундирует по капиллярнопористой системе тела, не конденсируясь в жидкость. Конденсация пара на поверхности мениска в макрокапиллярах требует некоторого избытка пара, что не может иметь место даже при полном насыщении паровоздушной среды.

Таким образом, при движении жидкости по капиллярам, вызванном испарением или конденсацией влаги, потенциал Ψ для отдельного капилляра (или соединенных капилляров) определяется соотношением (10-3-32). При этом необходимым условием движения является наличие неравенства r'1<>r'2.

Если в качестве модели тела принять модель конического капилляра, изменение радиуса которого по длине его определяется в соответствии с кривой распределения по радиусу fs(r), то на основании соотношения (10-3-32) получим формулу аналогичную (10-3-24) для потока влаги. При этом зависимость между капиллярным потенциалом и радиусом пор будет определена другим соотношением.