Глава 26. Тепло- и массообмен при сушке дисперсных материалов

Эквивалентный тепло-массообмен.

Выше было показано, что в период постоянной скорости сушки испарение влаги из материала происходит так же, как и со сво­бодной поверхности жидкости. Средняяплотность потока пара по поверхности тела выражается в этом случае уравнениями массоотдачи (2-9), а потока тепла — уравнением теплоотдачи (2-10).

Уравнения (2-9)'—(2-10) справедливы и для второго перио­да сушки в случае эквивалентного тепло- и массообмена, т. е. в условиях, когда тепло, подводимое от газа к  частице, затра­чивается на испарение влаги и с ее парами возвращается в сушильный агент. Эти условия возникают при пренебрежимо малом внутридиффузионном сопротивлении переносу тепла и

Таким образом, уравнения (2-9) и (2-10) могут быть приме­нены для всех периодов конвективной сушки дисперсных мате­риалов во взвешенном состоянии.

При сушке в гигроскопической области концентрация пара вблизи поверхности испарения непрерывно убывает, а темпера­тура растет, что приводит к уменьшению движущей силы про­цесса и, следовательно, скорости массо- и теплопередачи в со­ответствии с уравнениями (2-9) и (2-10). Коэффициент массо­передачи по газовой фазе в этом случае, как и для периода по­стоянной скорости, равен коэффициенту массоотдачи. Коэффи­циенты скорости обмена теплом и массой для частиц с малым внутридиффузионным сопротивлением зависят только от со­противления пограничного слоя газа, т. е. от его толщины, сте­пени турбулизации и физических свойств. Толщина и гидроди­намическое состояние пограничного слоя зависят от относитель­ной скорости газа '[23, 24]. Для описания физических свойств парогазовой смеси, окружающей частицу, используется крите­рий Прандтля. Поэтому коэффициенты тепло- и массообмена обычно связывают с внешними условиями через критериальные зависимости

В соответствии с основным законом массоотдачи это же ко­личество влаги для шаровой поверхности равно